在滚动轴承中，作用于滚动体与滚道之间的载荷仅能在二者之间形成很小的接触区域。因此，尽管滚动体的载荷可能是适中的，但在滚动体和滚道表面产生的应力通常却很高。在演动表面的压应力超过1380MPa(200，00p0的条件下连续运转的轴承并非少见，在某些应用场合以及耐久实验中，滚动表面的压应力甚至会超过3449MPa(500，000i)o由于承受应力的有效区域会随着滚动表面下的深度而迅速增加，因此表面上的高压应力不会扩散到整个滚动元件中。所以，在滚动轴承设计中滚动元件的整体破坏通常不是主要的考虑因素，而滚动表面的破坏才是关注的重点。本章将只考虑表面和表面附近的应力所产生的变形以及由接触应力所产生的变形。由于滚动元件的刚度特性，这些变形通常都很小，例如对钢制轴承一般小于0.025mm(0.001in)。1896年Het提出了关于两个弹性体在一点发生接触的局部应力和变形的经典解，今
天，这种应力常被称为Heta接触应力或简称为Het应力。为了建立接触应力的数学表达，必须具备弹性力学原理的坚实基础。然面本节的目的不是讲述弹性理论，而是仅介绍这一学科的基本方法以说明接触应力问题的复杂性。按照这一Z5+a中dtytyzX
作用在无限小立方体上的应力状态目的，考虑图6.1中的由均匀各向同性材料构成的无限小弹性立方体的应力状态，在不考感物体重力的情况下，根据x方向上应力的静力平衡条件可以得到:ro, dyd:+, dad:+.drdy-o, +"du lyda atOT+-dy dxd:-t+-dr dxdy =0
y于是有o,. or. or=062)ox oy or
相似地，在y和x方向上分别有oo. or or=0
63)
oy ox az
oo, or or
中
=0
64)
式(6.2)-式(6.4)是直角坐标系中的平衡方程。